试证明对于如图所示的任意势垒的一维散射问题,粒子的反射系数R及透射系数S满足R+S=1.
试证明对于如图所示的任意势垒的一维散射问题,粒子的反射系数R及透射系数S满足R+S=1.
试证明对于如图所示的任意势垒的一维散射问题,粒子的反射系数R及透射系数S满足R+S=1.
在作用势V(r)很弱的条件下,证明相移δl的Born近似公式
(1)
并用来处理球方势阱(垒)
(2)
的低能散射()问题.
有一种简化的“一维氦原子”模型,原子核一电子以及电子-电子间的作用势均用δ势阱(垒)表示,总能量算符取为
(1)
其中x1、x2表示电子1和2的坐标,Ze是原子核电荷.如采用自然单位,即距离以a0/Z为单位(a0是Bohr半径),能量以Z2e2/a0为单位,则H可以简化成
(2)
如视电子-电子作用势(上式中最后一项)为微扰,试求体系的能级(一级近似),并和三维氦原子的微扰论结果比较.
作为一维铁磁体的简化模型,考虑自旋为的许多粒子排列在一直线上,每个粒子各处一定的位置,如图所示.假设每个粒子只与左右近邻发生自旋一自旋相互作用,体系的总能量算符为(取h=1)
,γ>0
试证明(a)总自旋
为守恒量;(b)在体系的基态下,相邻粒子之间必然构成自旋三重态(自旋指向互相“平行”).讨论基态能级的简并度.
20℃空气从二平行平板问流过,如图所示。在入口处速度分布均匀,其值υ0=25m/s。假定板宽远大于两板间距h=0.3m,且边界层内速度分布及厚度的表达式分别为
式中υ为中心处的势流速度,υ=f(x)。试求入口到下游5m处的压降p0-p。
质量为m之粒子处于一维谐振子势场
,k>0 (1)
的基态.(a)如弹性系数k突然变为2k,即势场变成
V2(x)=kx2(2)
随即测量粒子的能量,求发现粒子处于新势场V2的基态的概率;(b)势场突然由V1变成V2后,不进行测量,经过一段时间τ后,势场又恢复成V1.问τ取什么值时粒子仍恢复到原来V1场的基态(概率100%)?
试证明速度分别为υx=2xy+x,υy=x2-y2-y的平面流动为不可压势流,并求出速度势函数φ和流函数ψ。